　各辺aおよびbのコイルが磁束密度Bの静磁場下にある。コイルには外部電源から電気が供給され、図に示す方向に電流iが流れている。このとき、既に述べた通り、コイルA-Bには紙面のこちら側に向かってF＝bBiなる力が働く。コイルA-B部分は回転半径a／2で回るので、発生するトルクはT＝（a／2）bBiとなる。同様に、コイルC-D部分にも向きが逆で（電流の方向が逆なので）値が同じトルクT＝（a／2）bBiが発生する。すなわち、合計して、

式3

なるトルクが発生する。K_tはトルク定数といわれるもので磁束密度、コイルの形状により決まる。

　一方、上記の原理でコイルが回転すると、コイルは磁束を横切ることになり、誘導起電力が発生する。誘導起電力は電源電圧の方向とは逆方向となるため、逆起電力ともいう。誘導起電力は磁束φ、すなわち磁場の面積分は図7より、

式4

であるから、誘導起電力V_emfはコイルの回転速度をωとすると、

式5

となる。K_eは起電力係数といわれるもので、トルク定数と等しいことが分かる。なお、emfは“ElectroMotive Force（起電力）”の略である。上記の式展開では、連載第4回の図3の磁束と電圧の関係式dφ／dt＝Vを用いたが、誘導起電力の式では、l＝b，v＝（a／2）ωとなり、これは片側の電線によるものなので、2倍してabBωと同じ結果を得る。

　一方、図7でコイルが半回転すると磁場の方向と電流の向きの関係が変わってしまい、そこで逆回転してしまう。こうならないようにスリップリング（整流子）が設けられており、半回転ごとに電流の流れる方向を変えて、常に図に示すように一方向に流れるようにしている。

　以上がモーターに関する説明だが、発電機は図4に示したように機械エネルギーを電気エネルギーに変換するもので、モーターとエネルギー変換の方向が逆なだけであるため、モーターと同じ変換式となる。これは図7のモーターで負荷に相当するところに同じ方向に外部からトルクを与える（機械エネルギー）と、図7とは逆方向に電流が流れ、発電する（電気エネルギー）ことを意味する。すなわち、理屈上は図7で入出力を入れ替えることにより、モーターにも発電機にもなる。

　次回は、現象のモデリングの勘所について考える。　（次回へ続く）

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筆者プロフィール：

大富浩一（https://1dcae.jp/profile/）

日本機械学会設計研究会
本研究会では、“ものづくりをもっと良いものへ”を目指して、種々の活動を行っている。1Dモデリングはその活動の一つである。

最新著書：1Dモデリングの方法と事例（日本機械学会）
研究会HP：https://1dcae.jp/
代表者アドレス：ohtomi@1dcae.jp

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