　今回は、熱応用製品の代表格といえる「ドライヤー」をモチーフに、熱のモデリングを行う。最初にドライヤーの仕組みを知り、次にその動作フローを理解し、以上に基づいてドライヤーの熱モデルを作成する。モデル作成に当たっては、パラメータをどう決定するかが重要で、前々回、前回の知見を基に各要素の熱コンダクタンス、熱容量を決定する。そして、以上をベースに解析を行う。解析方法は「Modelica」でテキスト表現する方法と、Modelica標準ライブラリ（MSL）を用いる方法を示す。当然のことながら、いずれの方法でも解析結果は同じである。最後に結果の評価を行う。

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ドライヤーの仕組み

　まず、実際のドライヤーを分解した写真に、各部分の機能を追記した図を示す（図1）。ドライヤーの電源を入れるとヒーターが熱くなり、ファンが回転して、冷風が熱いヒーターを通過することで熱風になる。熱風は髪を乾かした後、室内に排気され、室温となる。一方、ヒーターの熱は筐体に伝わり、その熱は筐体を介して大気に開放される。

図1　ドライヤーの仕組み［クリックで拡大］

ドライヤーの動作のフロー

　図2に、ドライヤーの電源を入れてから熱風が出るまでの動作フローを示す。

図2　ドライヤーの動作フロー［クリックで拡大］

　各フェーズを詳しく見ていこう。

（1）電源を入れると、ヒーターに電流iが流れ、ヒーターの電気抵抗をRとすると、ヒーターにはジュール熱P＝i²R［W］が発生する。

（2）ジュール熱P＝i²R［W］が、ドライヤーの熱源Q［W］になるものとする（損失はないものとする）。すなわち、Q＝i²R［W］となる。

（3）一方、モーターがファンを動かし、風量q_f［m³/s］、温度T_r［℃］の冷風を発生させる。ファン流の風速をu_f［m/s］、流路面積をA_f［m²］とすると、q_f＝u_fA_fとなる。

（4）熱源Qの大半はヒーターの温度上昇に寄与する。このとき、ヒーターの熱容量C_hはヒーターの密度ρ_h［kg/m³］、比熱c_h［J/kg・℃］、体積V_h［m³］から、C_h＝ρ_hc_hV_h［J/℃］となる。

（5）熱せられたヒーター温度T₁［℃］と、風量q［m³/s］、温度T_r［℃］の冷風との間で熱交換が行われ、冷風は温度T₂［℃］の熱風となる。ヒーターと冷風間は強制対流熱伝達となり、この際の熱伝達率をh［W/m²℃］、伝熱面積をA［m²］とすると、熱コンダクタンスはG₁＝hA［W/℃］となる。熱交換の現象は、

式1［クリックで拡大］

で表現され、今対象としているのは一次元流れなので、

式2

となる。風速が十分に大きい場合には、熱伝導は無視できるので、

式3

となり、冷風の温度上昇をΔT［℃］とすると、Q_f＝q_fρ_fc_fΔT［W］となる。ここで、H≡q_fρ_fc_f［W/℃］とする。Hは熱コンダクタンスGと単位は同じであるが意味合いは異なる。Hは単位時間当たり単位温度当たり流れに伝わるエネルギー（エンタルピー）である。温度T₂の熱風は、通常は拡散して室内温度T_rに戻る。

（6）ヒーターは筐体に囲まれていて、両者は接触していないが、ヒーター温度が高温となるために、ヒーターと筐体内壁の間には放射伝熱が発生する。ヒーターが筐体に囲まれているので、この間の伝熱量はQ_r＝A_rεσ（T₁⁴－T₃⁴）と置くことができる。A_rはヒーターの表面積、T₁はヒーター温度、T₃は筐体内壁温度である。

（7）筐体内壁に伝わった熱は、熱伝導により筐体内壁から外壁に向かって伝わる。筐体外壁では厳密には、筐体外壁温度と室温との間で自然対流熱伝達が発生するが、経験的に筐体外壁温度は室温とさほど変わらないことを知っているため、ここでは筐体外壁温度は室温とする。