第2回は、簡単な例題回路を使って節点法の計算を実際に行う。節点法の計算原理を理解するためにも一度は手計算で解いてみよう。
前回、最後に示した例題回路を図1に示します。今回は、この回路図上の全ての節点について、電圧と電流を省略せずに計算をしてみます。簡単な回路図なので、節点法ではなくΔ-Y変換を使った直並列計算だけでも解くことはできます。しかし、節点法の計算原理を理解するためにも一度は手計算で解いてみてください。筆を動かすことが理解の第一歩になります。頑張って、筆を動かしましょう。
例題回路の計算に入る前に、本連載の図や表、式の中に出てくる記号の表記法を次のように定めておきます。
それでは節点ごとに、上記のルールに従って記述していきます。
注:ここでは抵抗値Rの代わりに抵抗の逆数であるコンダクタンスGを使います。理由は後述します。
節点1
印加電流:I(外部電流源I1より)
流入電流:0
流出電流:I12、I13
I12=(V1-V2)×G12、 I13=(V1-V3)×G13
I12+I13-0=I
∴(V1-V2)×G12+(V1-V3)×G13=I
節点2
流入電流:I12
I12=(V1-V2)×G12
流出電流:I24
I24=(V2-V4)×G24
∴I24-I12=(V2-V4)×G24-(V1-V2)×G12=0
節点3
流入電流:I13
I13=(V1-V3)×G13
流出電流:I30、I34
I30=(V3-V0)×G30、 I34=(V3-V4)×G34
∴I30+I34-I13=(V3-V0)×G30+(V3-V4)×G34-(V1-V3)×G13=0
節点4
流入電流:I24、I34
I24=(V2-V4)×G24、 I34=(V3-V4)×G34
流出電流:I40
I40=(V4-V0)×G40
∴I40-I24-I34=(V4-V0)×G40-(V2-V4)×G24-(V3-V4)×G34=0
節点0
印加電流:-I(外部電流源I1へ戻る電流)
流入電流:I30、I40
I30=(V3-V0)×G30、 I40=(V4-V0)×G40
流出電流:0
∴0-I30-I40=-(V3-V0)×G30-(V4-V0)×G40=-I
これらの式の係数を表1にまとめます。印加電流±Iは右辺にまとめます。
この表1を参考にして、前述した方程式を行列で書き表すと、
となります。また、式(1)は式(2)のように表記することもあります。
注:電位成分[V]、電流成分[I]は行列要素の1列分ですからベクトルといいます。各要素は表記法に従って小文字にしています。
次に、各要素の値について見ていきます。
行列[G]の各要素は回路の定数のみで成り立っているので、値については回路定数を決めた時に決まっています。
電流ベクトル[I]の各成分も各節点で印加/吸収がないとすれば、各項の成分を“0”に、印加/吸収があればそれぞれの値を各項に設定します(キルヒホフの電流則)。ですから、電流の各成分についても値は当然決まっています。
決まっていないのは各節点の電位ベクトル[V]ですが、行列[G]が正則*1)であることから、式(3)のように行列[G]の逆行列を左から掛けてやれば電位ベクトル[V]を求めることができます。
*1):[G]は正方かつ非0ですので正則行列です。正則行列でないと逆行列は存在しません。
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